統計力学において、伏見＝テンパリー模型（ふしみ＝テンパリーもけい、原論文では伏見はHusimiと表記されており、この英語表記が定着している。）とは格子点上で定義されるスピン系のモデルである。物理学者の伏見康治とに因むK. Husimi, Proc. Int. Conf. Theor. Phys. 531 (1953)H. N. Temperley, Proc. Phys. Soc. 67, 233 (1954)伏見（2015）。この模型ではスピンが他の全てのスピンと相互作用するモデルであり、無限レンジモデルとも呼ばれるShu Tanaka; Ryo, Tamura and Bikas K. Chakrabarti（2023）、第2章。伏見＝テンパリー模型では平均場近似による解析が熱力学的極限での厳密な結果を与える。
概要 次元空間の 個の格子点にスピンが配置された格子模型を考える。 番目の格子点におけるスピンの状態を表すスピン変数をとし、はの値をとるものとする。伏見＝テンパリー模型のハミルトニアンは
で与えられる。ここでは、はスピン間の相互作用であり、はエネルギーが示量性となるために必要な因子である。この模型は格子点上のスピンがスピン間距離に依らず、他の全てのスピンと相互作用しており、無限レンジモデルと呼ばれる。これはイジング模型の特別なケースに相当する。
平均場近似との関係 相互作用を含む多体系では一般に分配関数を求めることが困難である。スピン系の平均場近似では、多体相互作用を実効的な外場に置き換えて、近似計算を行う。最近接する格子間の相互作用を取り入れたイジング模型において、スピン間の相互作用を一様な相互作用とする。このとき、イジング模型のハミルトニアンは
である。は最近接する格子点のペアについての和であることを意味する。一つの格子点に最近接する格子点の数を 個とすると、系全体での最近接格子のペアの個数は 個となる。このイジング模型の平均場近似では自発磁化は自己無撞着方程式
を満たす解として定まる。ここで はボルツマン定数、 は絶対温度である。転移温度は、
と求まる。但し、平均場近似は揺らぎの効果を取り入れていないため、転移温度や臨界指数は、厳密解や数値解析の結果とは一致しない。
一方、スピン間の相互作用を一様な相互作用とする伏見＝テンパリー模型では、ハミルトニアンは
となる。これは最近接する格子点の個数をとし、相互作用を とするイジング模型に対応する。この伏見＝テンパリー模型の熱力学極限での自発磁化は方程式
から厳密に求まる。イジング模型との対応関係から伏見＝テンパリー模型では平均場近似が厳密な結果を与えることがわかる。
脚注
参考文献
,邦訳
伏見の原論文 K. Husimi, Proc. Int. Conf. Theor. Phys. 531 (1953) の和訳を所収
関連項目 イジング模型